—' 09% = 
(figura 24), colocada en la superficie %, dividida por la dis- 
tancia de m á P; y esto para todos los elementos de 2. 
Es, pues, sin la menor duda una potencial de superficie, 
con relación á un punto exterior. 
Como todo lo que hemos explicado para las masas conti- 
nuas se aplica á este caso, porque una superficie es una 
masa continua, la diferencial de esta potencial con relación 
á x da, precisamente, la componente X de la atracción que 
ejercería la superficie *%, recubierta de una masa ponderable 
en que la densidad por unidad de superficie fuese pa: canti- 
dad finita, sobre un punto P que no está sobre la superficie. 
Pero esta atracción, repetimos, hemos demostrado que es 
una cantidad finita y determinada, y aún podemos fijar su fór- 
mula poniendo pa donde antes poníamos m. 
ESTEcI: 
y 
pS 
dx 
, r a— Xx 
— A == 18. Aaa pad - 
Pasemos á la integral triple 
rei 
va UPON 
Su forma es también la de una potencial de volumen en la 
que cada elemento del volumen tuviese una densidad a 
Porque, es claro: si ésta fuese una densidad ficticia de cada 
elemento del volumen V, multiplicada por d = daría la masa 
correspondiente á dicho elemento de volumen, y como está 
dividida por r, sería la potencial correspondiente al mismo. 
La integral para todo el volumen V sería, pues, la poten- 
cial para el volumen V, en el cual cada punto tuviera una 
de 
densidad ficticia 7, 
da 
punto interior P. 
tomada dicha potencial con relación al 
