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de fuera adentro á través de la superficie del paralelepípedo; 
flujo que será 
USO AUS UE ARA O 
— —— + ——= | dx dy dz. 
A dera dy? a ro s 
Esta expresión debe ser igual al producto de 4=f por la 
masa encerrada en el paralelepípedo; que si la densidad es 
p, que podemos suponer constante, y siendo dx. dy. dz el 
volumen, será 
4Arfp dx dy dz. 
Así, pues, 
2 2 2 
= O perbam E 3 dxdydz= 4rfpdxdydz 
dx? dy? dz? 
y simplificando 
ANO o de aEnOl 
Ele dy? ze 
=—A4Anzp. 
Esta es la ecuación llamada de Poisson. 
A esta ecuación, pues, satisface la potencial de un sistema 
de masas para todo punto interior de una masa continua. 
La ecuación de Laplace es, por lo tanto, un caso particu- 
lar de la de Poisson; porque en efecto, si en el punto no 
existe masa ponderable, es decir, si es exterior á éstas, la 
densidad será nula, el segundo miembro se reduce á cero 
y la ecuación de Poisson queda reducida á la ecuación de 
Laplace. 
ES 
E 
Hemos demostrado, que en un sistema de masas pondera- 
bles las componentes X, Y, Z de la atracción, sobre cual- 
quier punto interior ó exterior á las masas, tienen valores 
finitos y determinados. 
Hemos demostrado, asimismo, que la potencial U existe 
