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punto B”; pero su primera derivada tiene una discontinui- 
dad, toda vez que en el punto B” hay dos tangentes, 1, £”, 
una para la rama A” B”; otra para la rama B”C”. Esto 
es precisamente lo que les sucede á las tres componentes 
XA: 
Por último, la línea 4” C” es discontinua en el límite £ L, 
puesto que salta su ordenada de B“ á B,”. 
Este es el caso de las segundas derivadas de la potencial, 
en las superficies límites de las masas continuas. 
Diremos una vez más, para concluir esta conferencia, lo 
que ya hemos indicado varias veces: Que todos los resulta- 
dos obtenidos, con ligeras modificaciones, que no son de 
fondo, sino, por decirlo así, de interpretación, se aplican al 
caso en que las masas, en vez de ser ponderables, son eléc- 
tricas Ó magnéticas, positivas ó negativas. 
Todo lo expuesto, por lo tanto, nos servirá de base y nos 
permitirá marchar con más rapidez, cuando en otros cursos, 
estudiemos la electroestática clásica y el magnetismo. 
Por ahora continuemos preparando el terreno y haciéndolo 
más llano y seguido, para cuando las ocasiones lleguen de 
aplicar la teoría de la potencial. 
Teoría que, en rigor, por pertenecer á la Mecánica, claro 
es que pertenece á la Física Matemática. 
