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estudiar las potenciales de líneas y superficies, teorías que 
si no ofrecen dificultad alguna para los puntos exteriores, 
todas requieren algunas aclaraciones, que no pondremos en 
olvido, al hacer aplicación de la potencial á la electroestática 
y al magnetismo. 
Y cerrando este paréntesis, empecemos á ocuparnos en el 
estudio elemental de la ecuación de Laplace. 
Por la manera de haber llegado á esta ecuación, 
EMO] d? U ASNO) 
=- + —— = 0, 
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es claro, que en el caso que consideramos, la función U, 
no es una integral cualquiera de la ecuación de Laplace, sino 
que tiene una significación determinada. 
U es la potencial de un sistema de masas ponderables, 
eléctricas ó magnéticas, continuas ó discontinuas, distribuí- 
das en puntos, líneas, superficies Ó volúmenes; pero la po- 
tencial para un punto exterior al sistema. Es decir, que no se 
confunde con ningún punto de dicho sistema; y hemos visto, 
y resulta de lo expuesto, que todas las potenciales de esta 
clase satisfacen á la ecuación diferencial de segundo orden 
expresada. 
Así como existirán otras magnitudes físicas de otros pro- 
blemas, que satisfagan á una ecuación diferencial de esta 
forma. 
Es decir, que U' puede tener múltiples significaciones fí- 
sicas, porque muchas funciones de muchos problemas físi- 
cos satisfacen á la ecuación de Laplace. 
Nosotros vamos á prescindir por completo, por ahora, de 
todo problema físico; vamos á considerar la ecuación ante- 
