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biar su estado por la fuerza (f) resultante de todas las accio- 
nes interiores que ejercen sobre él otros puntos del sistema 
por intermedio de los enlaces, entorpeciéndole en su movi- 
miento. Recordando la teoría general del movimiento de un 
punto, se ve, pues, que en vez de recorrer el elemento de 
recta MN = v.f en la dirección y sentido de v, describe un 
elemento MM” de trayectoria curvilínea tangente á MN; es 
decir, que en ese intervalo fí la desviación del punto ha 
sido NM” = 40 por la influencia, y en la dirección y 
sentido de la fuerza f; y esto se realizará (así se puede con- 
cebír) mediante un cierto esfuerzo por parte del punto M; 
puesto que ya hemos dicho que la tendencia natural del pun- 
to por sí solo era ir á N (sin desviarse) y ocupar esta posi- 
ción en el instante £ + (, en vez de ocupar la posición M”. 
Lo dicho del punto M se dice de todos y cada uno de los 
puntos del sistema. Y conviene fijar la atención en que todas 
las fuerzas que tienen por resultantes las f para los diversos 
puntos, son acciones mútuas dos á dos iguales y opuestas, 
y que se ejercen por medio de los enlaces; por lo cual se 
puede decir que la suma de los trabajos virtuales de todas 
ellas es nula ó negativa. 
Si se considerase que el esfuerzo elemental soportado por 
cada punto, sea proporcional á f y á NM”; como 
f=mJ==2: m><NM", 
se diría que el esfuerzo elemental es proporcional á m <NM?. 
Adoptando esta expresión como medida del esfuerzo elemen- 
tal para cada punto, se tendrá en Xm =< NM? el esfuerzo 
elemental para todo el sistema. 
Pues bien: si se piensa que el punto M podía — sin rom- 
per low enlaces — haber ido á cualquiera otra posición como 
la M”, sufriendo otra desviación NM”, á la cual corres- 
