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Consideremos, en primer lugar, n electrones, con cargas 
e y masas m iguales, ligados por las fuerzas de acoplamien- 
to que Voigt introduce. 
Para las componentes de vibración según las líneas de 
fuerza del campo -— que tiene la dirección del eje Z— ha- 
bríamos de escribir las siguientes ecuaciones: 
MAA a iZ Sa es a 
lez la llas 2 to ces aj NOA, 
2 H KZ | Mar 21 4 Ho 271 + Ms n (38) 
MUZ" + EZ — Ueica + Mno ÑO a ae + lo CI 
siendo 
(05 == 10, => + Do 
Z es una de las componentes del campo eléctrico de la 
onda luminosa y k es el parámetro de las fuerzas casi-elás- 
ticas. Los nuevos parámetros h;z, cuando k =J, deben su- 
ponerse funciones lineales del campo magnético. Los A¿, son 
constantes de amortiguación é independientes, probablemen- 
te, del campo. 
Análogamente, para las vibraciones normales á las líneas 
de fuerza, escribiríamos: 
mx e fa E fi se E nn E 
HE £n YH 2 Ys + +... A O 
Mx" y 4 KXo + far Xy da 3 l conos + faena + 
+ 21 Y HL Ys $ e... > 
COAST BOO 
di ; : : (S9) 
MY" Y] — 11 1 — ay a e —8 n1XnT 
+ Y Ft Y th e... + fina =eY 
My". + Kyo — 819 4 — 92 X2 — o... =D oa a 
LT fa Vas Via E o: en Y ón eX 
