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siendo 
A Li =— fej 
Ej =2, 2jk= + E2tkj 
Los parámetros f;¿ son, como los h;; de las (38), constan- 
tes de amortiguación, independientes del campo; los f;¡, para 
k=]J, y todos los 9 ;y, deben suponerse funciones lineales de 
la intensidad del campo. Puede verse fácilmente que los pa- 
rámetros 2;;= 2 miden la acción directa del campo magné- 
tico sobre cada electrón. Voigt denomina acoplamientos de 
primera clase á los correspondientes á los parámetros f;x, y 
Acoplamientos de segunda clase á los definidos por los £;g: 
Concretándose al caso de dos electrones de distinta clase 
ó de períodos propios diferentes, Voigt hace ver que la pre- 
sencia de acoplamientos entre las componentes normales de 
las vibraciones basta para explicar las varias asimetrías que 
han sido observadas en los tripletes. 
Las fórmulas (38) y (39) no comprenden — como ya hemos 
indicado — el caso en que los electrones vibrantes son de 
distinta clase; pero pueden ser fácilmente generalizadas. 
Tratándose, por ejemplo, únicamente de dos electrones, 
substituiriamos las fórmulas (39) por las siguientes: 
mx" +kx4+hx— fx +2y+2g y =eX 
1 Xx 2% SoY =0M| 
my" +ky ¿hy —2g0X —8 x— Joy =eY 
mx" + kxR+hx+fx+g y eN 
40) 
k y k son los parámetros de las fuerzas casi-elásticas; 
hh los de las fuerzas amortiguadoras; £ y f son funciones 
lineales del campo, y g mide, como antes, la acción directa 
del campo sobre los electrones móviles. 
Partiendo de las ecuaciones (40), Voigt deduce que los 
acoplamientos de primera y segunda clase de las componen- 
