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fuerza. Sólo en el caso de ser ésta una línea recta, sería ella 
misma la verdadera trayectoria finita que seguiría un punto 
que se dejara libre y sin velocidad en el campo. 
Después de estas ideas generales, recordemos el ejemplo 
sencillo del campo uniforme de la gravedad terrestre, en que, 
la intensidad del campo es y (constante); 
y la dirección y el sentido del campo es la vertical hacia 
abajo (constante) (+). 
Si un punto material de masa m se dejara libre en el va- 
cío en una posición cualquiera o, en la cual tuviera una ve- 
locidad v,, que forme (por su dirección y sentido) un ángulo 
agudo «., con la vertical hacia arriba, se sabe que-en el mo- 
vimiento parabólico del punto se cumple el Teorema de la 
energía, que dice así: 
sli dle 2= —mMY2 <Y; 
2 2 (0) ) 
y que nos enseña: que al elevarse el proyectil —ó alcanzar 
mayer nivel potencial —la y positiva corresponde — para 
cada posición-—á un trabajo negativo (segundo miembro de 
la ecuación), hecho por la fuerza del campo, por haber au- 
mentado la energía potencial del punto en ese valor del fra- 
bajo hecho, que es exactamente igual á la disminución de 
energía cinética (primer miembro de la ecuación), desde su 
ends DU | y 
estado malo]: 
(*) Nos referimos á una región suficientemente pequeña para que 
las aceleraciones de todos los puntos en sus movimientos de caída, 
se puedan considerar—sin error sensible—como iguales, y para que 
análogamente las verticales puedan ser miradas como paralelas 
En las leyes que vamos á recordar, se prescinde de la resistencia 
del medio. No se tratará, pues, de las leyes del fenómeno natural, 
sino de leyes abstractas y aproximadas, que serla preciso corregir 
después Se sabe que éste es el modo ordinario de proceder, dada la 
inmensa dificultad de formular las leyes de los fenómenos, tales como 
éstos se presentan en la Naturaleza. 
