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Nosotros condensaremos en términos brevísimos y casi 
esquemáticos todas estas demostraciones. 
Supongamos, como tantas veces, dividido el sólido en 
cuestión por una serie de planos paralelos á los tres ejes 
coordenados, con lo cual dicho sólido quedará dividido en 
paralelepipedos infinitamente pequeños, cuyas aristas ten- 
drán las dimensiones dx, dy, dz. 
El movimiento del calor en este caso y en este cuerpo, 
mejor dicho, la temperatura de cada punto estará determi- 
nada en cada instante y en cada paralelepípedo por la tem- 
peratura en el instante anterior y por la cantidad de calor 
que entra y sale por las seis caras del paralelepípedo. 
Según la capacidad calorífica del cuerpo, esta variación 
de calor del paralelepípedo determinará la variación de tem- 
teratura. 
Vamos á aplicar la fórmula vulgarísima, que se repite en 
un gran número de problemas de la Física Matemática, que 
da origen á la fórmula de Green y á la fórmula de Laplace y 
que puede expresarse en estos términos de sentido común. 
La cantidad de algo, contenido en un espacio cerrado, 
depende de lo que entra y sale de este algo por la super- 
ficie que cierra el espacio. Es decir, del flujo que se deter- 
mina en la superficie. 
Este algo podrá ser calórico; y bien pudiéramos decir mo- 
vimiento vibratorio de la materia, mejor aún, fuerza viva. 
Podrá ser electricidad; podrá ser magnetismo; podrá ser un 
vector cualquiera; la fórmula siempre será la misma. 
Lo más sublime de la Física Matemática, lo que para 
muchos es algo recóndito y cabalístico no es, en el fondos 
más que la traducción, por medio de signos, de una tórmu- 
la, lo hemos dicho, de sentido común. La cantidad de una 
