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cosa en determinado lugar, depende de lo que había, de lo 
que penetra y de lo que sale al exterior. 
Sólo que, en este caso, lo que entra ó lo que sale en el 
volumen que se considera es flujo de calor, el cual determi- 
na en todos los puntos del volumen, según la capacidad ca- 
lorífica del cuerpo, temperaturas determinadas. 
Y dicho esto, demos la demostración de la fórmula en la 
forma más breve posible. 
Consideremos la cara del paralelepípedo más próximo al 
plano de las yz. Su área será dy, d2;. 
Se sabe y se demuestra experimentalmente, que el tlujo de 
calor entre dos puntos depende de la diferencia de la tempe- 
ratura de ambos puntos, mejor dicho, de la caída de tempe- 
raturas que, llamando T á la temperatura en general, será 
a, suponiendo que las temperaturas van disminuyendo, 
ES 
en el sentido de las x. 
Como el flujo de calor es proporcional á la superficie, á 
a caída de temperaturas de un lado de la cara del paralele- 
pipedo á otro y por unidad de longitud, representando por C 
una constante y representando por c la capacidad calorífica, 
ó si se quiere el aumento de temperatura por cada unidad 
de calor, tendremos: flujo de calor que entra por la 1.* cara 
ANAZ: 
(COVA — 
Es 
Y el aumento de temperatura que produce dicho calor según 
la capacidad C 
Ccdy, dz, pd : 
dx 
Esto en el tiempo di. 
Para la cara más lejana del plano de las yz podemos 
