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Calor total de vaporización = Calor sensible, 
+ Calor externo. + Calor latente 
Calor sensible es el termométrico, el del líquido, el preci- 
so para el transporte al punto de vaporización que se invier- 
te en incrementos de fuerza repulsiva interior, y, por tanto, 
por reacción, en incrementos de energías íntimas, y como 
decimos al principio, en acumulaciones internas. 
Calor externo, que se invierte en el trabajo mecánico de 
dilatación del émbolo. 
Calor latente, por completo incorporado á la energía ínti- 
ma del vapor, al sumando de U de la ecuación de Clausius, 
energía latente para la posterior evolución del trabajo mecá- 
nico, y que debe considerarse como análoga por su índole á 
la fracción que proviene del calor sensible. 
Boulvin, al especificar los valores de q, expresa que el 
calor para comunicar al líquido depende en realidad, como 
para cualquier otro cuerpo del trabajo, que se efectúe para 
vencer la presión del exterior; pero del trabajo de dilatación 
del líquido considera que se puede hacer abstracción y su- 
poner que el calor q se invierte integro en aumento del ca- 
lor interno. Sin embargo, esa dilatación debe ser tenida en 
cuenta, y aunque imprecisa y variable entre límites diversos, 
la citada fórmula de Mendeleeff permite calcularla con cier- 
ta aproximación. 
Para sucesivas presiones de 1, 5 y 10 atmósferas, resul - 
tarían, como veremos, dilataciones lineales (alturas corres- 
pondientes del émbolo) de 0'004, y 0'0094 y 0'0116 m. 
Debe, á nuestro juicio, restarse el equivalente calorí- 
fico del trabajo de dilatación del líquido, del calor llamado 
del líquido, formándose la fracción sensible al termómetro; 
dada la pequeñez de aquel equivalente, esta fracción es casi 
igual al primitivo valor designado por q; por su efecto ter- 
mométrico la distinguiremos por sensible ó apreciable, y 
restado el equivalente de la dilatación que debe sumarse 
