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Pasemos ahora á la exposición de un teorema, que al 
pronto parece pura abstracción matemática, sin utilidad 
práctica, y que, sin embargo, es de importancia capital en 
las aplicaciones de esta teoría de las armónicas y de las po- 
tenciales á la electroestática, como veremos, á ser posible, en 
el curso próximo. 
No vamos á hablar ahora de armónicas en general, sino 
de potenciales, que son también armónicas, puesto que he- 
mos demostrado que satisfaced á la ecuación de Laplace. 
Porque hemos llamado en general funciones armónicas á 
las que satisfacen á la ecuación 
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De modo que son para nosotros funciones armónicas to- 
das las integrales particulares, Ó más ó menos generales, de 
la ecuación de Laplace. 
Entre éstas, hemos escogido para nuestro estudio única- 
mente las que son funciones uniformes; pues ya sabemos 
que hay solucianes para dicha ecuación, que no son unifor- 
mes, y hasta citamos un ejemplo de estas últimas. 
Todavía hemos circunscripto más el campo de nuestra 
atención, toda vez que las armónicas que hemos considerado 
han de tener derivadas primeras y segundas bien definidas. 
Y por último, en este teorema que vamos á explicar, en- 
tre todas las armónicas escogemos las potenciales, sin pre- 
juzgar ahora la cuestión de si todas las armónicas son po- 
tenciales, lo cual anticipamos que evidentemente no es cier- 
to; y aun admitimos, que las potenciales propiamente dichas, 
