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Y ya no nos queda más que una observación que hacer 
para que se comprenda perfectamente el enunciado del teo- 
rema, que vamos á explicar. 
El número de superficies de nivel es infinito; se extiende 
por la ley de continuidad desde el espacio finito al infinito, 
y si las masas ponderables atrayentes A, B, C, existen sólo 
en el espacio finito, es claro y se pone en evidencia sin difi- 
cultad, que podemos determinar una superficie de nivel NN 
que comprenda en su interior dichas masas atrayentes 
ALAS ¡Clas 
Si así no fuera, si NN no abarcara todas las masas 
A, B, C..., no habría más que ir más lejos, y perdónesenos 
esta manera de expresarnos, y al fin encontraríamos una 
superficie de nivel que cumpliera con la condición esta- 
blecida. 
Y comprendido esto, el teorema se enuncia sin difi- 
cultad. 
Siempre puede extenderse sobre la superficie de nivel ele- 
gida NN, una capa de materia ponderable ficticia é infinita- 
mente estrecha tal, que para cualquier punto M exterior á 
ella, su potencial en dicho punto sea exactamente igual á 
la potencial de las masas interiores A, B, C..... 
Y que su atracción en un punto interior sea nula. 
Hasta ahora no hemos dicho cuál es la ley de distribución 
de materia sobre la superficie de nivel elegida NN: este es 
el problema. 
Recordemos que la potencial es una función que simplifica 
el cálculo de las atracciones, porque goza de esta propie- 
dad: que para cada punto, las componentes de la atracción 
que un sistema ponderable ejerce sobre dicho punto, se ob- 
tienen tomando las derivadas de la potencial del sistema con 
relación á x, y, 2. 
De suerte que el sistema tiene una potencial U, y las com- 
ponentes de su atracción en un punto (x, y, z), Ó mejor 
dicho, en una masa igualá la unidad colocada en dicho pun- 
