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cualquier punto M la misma potencial U (x, y, z) que las 
masas A, B, C. 
Expresemos, pues, la potencia, de la capa NN y la po- 
tencial de las masas A, B, C...... é igualémoslas. 
La potencial de las masas A, B, C..... la hemos designa- 
do por U (x y z); pero podemos expresarla ea función de 
datos que se refieran á una superficie cerrada cualquiera S. 
Hemos visto, en efecto, al resolver el problema de Di- 
richlet para el caso particular en que se conocen U y _ 
en todos los puntos de una superficie, que en lo exterior de 
la misma se puede expresar U de este modo: 
1 
(1) da 
senóz py (use 
y se pone el índice (7) para indicar, que en las derivaciones hay 
que considerar la normal hacia el interior de la superficie $. 
Si para comodidad del cálculo y para comparar esta po- 
tencial con la de la capa, tomamos las derivaciones respec- 
to á n hacia lo exterior, no habrá más que cambiar el signo 
á la integral, porque bajo la integral existe la suma de dos 
términos, y en cada uno de ellos hay como factor una de- 
: 1 UT 
rivada, la de U y la de —, ambas con relación á n. 
a 
Sustituyendo en el índice superior, para mayor claridad, 
al símbolo (7) el símbolo (e), que expresa que las norma- 
les han de tomarse hacia lo exterior, resulta que la poten- 
cial de las masas dadas A, B, C para todo punto M ex- 
terior á la superficie S, y prescindamos de lo que suceda 
dentro, podrá escribirse, con absoluto rigor, de este modo: 
1 
(e) SRT. 
U (xy, 2) = == == = 1 = ds, 
