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niendo, pueden generalizarse para el caso del flúido eléctri- 
co, ó mejor dicho, de los flúidos eléctricos, considerando 
masas positivas y negativas. 
Verdad es, que en este último caso hay ciertos puntos, que 
convendrá ampliar y ciertas observaciones que no serán in- 
útiles. 
Quizá en este mismo curso se nos presente ocasión, si en 
él podemos explicar el método de M. Poincaré, para reso- 
lución del célebre problema de Dirichlet. 
Precisamente este último teorema de la capa ficticia tiene 
nombre y da nombre por extensión al método del insigne 
maestro. 
Cuando se sustituye la acción en el espacio exterior de 
una serie de masas A, B, C (fig. 45) por una capa ficticia N N, 
extendida sobre una superficie equipotencial, parece como si 
materialmente á estas masas A, B, C se las empujara desde el 
interior hacia lo exterior, obligándolas á extenderse en la 
superficie N N. 
Es en cierto modo, y perdónese lo vulgar de la palabra, 
como un barrido, en el volumen interior, de masas pondera- 
bles, hasta que tropiezan con la pantalla N N. 
Este es precisamente el nombre que da M. Poincaré á su 
metodo de demostración: el de balayage. Claro es que aquí 
sólo nos referimos al nombre. 
Y esta sustitución de una capa ficticia equipotencial á ma- 
sas distribuida de cualquier modo en lo interior, sirve de 
base á la explicación clarísima y sugestiva de los principa- 
les problemas de la electricidad estática, como puede verse, 
entre otras obras del extranjero, en la gran obra, que ya 
es clásica, de Mascart y Joubert. 
En el problema de la capa ficticia nos queda todavía un 
punto sobre el que hemos de hacer algunas observaciones, 
porque tiene importancia en la teoría, é importancia capital 
en las aplicaciones eléctricas entre otras, y aun diremos que 
se refieren á un problema que se presenta constantemente, 
