— 1025 — 
también, y siendo infinitos los dominadores y suponiendo 
que el número de masas es finito, el segundo miembro de 
-U será una suma de ceros, y cero por lo tanto. 
De modo que U se anula en el infinito. 
Veriflca aún este valor de U la primera parte de la condi- 
ción tercera, puesto que U satisface, como hemos demos- 
Z 
rro mon 0) 
S 
3 
Figura 55. 
trado, á la ecuación de Laplace; pero no tiene sentido la 
última parte de dicha condición. 
Es decir, no satisface á la ecuación de Poisson, porque 
no hay masa en cuyo interior colocar la masa de prueba 1. 
En suma, estas potenciales están excluídas de las tres 
condiciones que antes hemos establecido. 
En cambio están comprendidas, como la definición lo dice, 
todas las potenciales de sistemas compuestos de masas atrac- 
tivas continuas M, M” M”” (tig. 56). 
Tales sistemas cumplen con las tres condiciones. 
En todo el espacio, así en los puntos A exteriores á las 
masas M, como en los puntos interiores, por ejemplo el B, la 
función es finita, y para tales sistemas ya lo hemos demos- 
trado al principio de estas conferencias. 
Cumple también la función del sistema con la segunda 
