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condición, porque, por ejemplo, si se toma un punto en el 
infinito, las distancias de todos los puntos B de cualquiera de 
las masas, M por ejemplo, serán infinitas y podrán salir fue- 
ra de la integral, resultando 
Press 
y como M es finita, a será O cuando R sea infinita. 
= 
E OS 
á 
RT 
Figura 36. 
Y otro tanto podemos decir para todas las demás masas. 
Por último, cumple con la tercera condición, pues en es- 
tos sistemas de atracción newtoniana hemos demostrado, que 
la potencial U, para puntos A exteriores á las masas, satisfa- 
ce á la ecuación de Laplace 
AU = 0 
y que para puntos interiores como B satisface á la ecuación 
de Poisson, siendo p la densidad de la masa M en el punto 
B; así 
NU==4w pp. 
