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Más práctico puede ser disponer la caída de un peso que arrastra y 

 desarrolla una película fotográfica, o utilizar una película fija a un cilindro 

 en el que esté arrollada, el cual puede hacerse girar por el desenrollado 

 de un cordón del que cuelga un peso; esto permite utilizar películas de 

 grandes o pequeñas dimensiones para una altura de caída grande del peso, 

 y además, mediante esa polea, puede transformarse el movimiento, de 

 modo que no exija pozo en profundidad y utilizarse la disposición en torno, 

 o un sistema de engranajes para comunicar una velocidad de deslizamiento 

 mayor a la superficie donde ha de producirse la impresión de las señales. 



Cualquiera que sea la disposición adoptada, se ha de procurar que, en 

 lo posible, se eviten o aminoren, haciéndolos despreciables, los rozamien- 

 tos, y compensando toda causa de error, para que la caída pueda, prácti- 

 camente, asimilarse a la caída libre de un grave en el vacío. 



De todos modos, una de las ventajas importantes del método que ex- 

 plicamos es que la misma inscripción gráfica nos dice si, en un intervalo 

 dado, puede el movimiento considerarse como uniformemente acelerado. 



Veamos cómo aplicaríamos este método a un cálculo de [2]', para con- 

 seguir las mayores garantías de exactitud en nuestras determinaciones. 



Supongamos que conseguimos una inscripción óptica de forma ondula- 

 da, proyectando una vibración en el plano móvil de caída; para ello pode- 

 mos utilizar un diapasón que dé 500 vibraciones por segundo, lo que ori- 

 gina unas 1 .000 inflexiones por segundo en la gráfica. Así disponemos de 

 fracciones de 0,001 segundo, con un trazo sumamente fino, por cuanto fá- 

 cilmente podemos utilizar un foco puntual de 0,05 mm. de diámetro, que 

 puede aún reducirse sin dañar la luminosidad necesaria para la impresión 

 fotográfica. 



Dispongamos la caída en cualquiera de las formas indicadas, que per- 

 miten fácilmente tener una longitud de la gráfica, entre dos inflexiones 

 consecutivas, de 2 cms. Una longitud tal, con referencias determinadas 

 por un trazo de la finura ya indicada, puede medirse con una precisión de 



0,01 mm., lo que representa una precisión de para el recorrido du- 



rante la milésima de segundo. 



Efectuado el experimento, manteniendo eléctricamente la vibración 

 del diapasón, recogida la cinta inscrita y revelada la impresión foto- 

 gráfica, al proceder a su medida, hemos de hacer las siguientes indicacio- 

 nes prácticas para su reducción y cálculo. 



Que, siendo la expresión [2]' independiente del tiempo t, no necesita- 

 mos conocer ni preocuparnos del instante de caída a que corresponde la 

 inscripción. 



