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Primer caso. —Las vibraciones absorbidas serán del mismo período p^ 

 correspondiente a las líneas de emisión del elemento A; la intensidad de 

 estas líneas será necesariamente modificada por el medio absorbente, y 

 las rayas de absorción ocuparán en el espectro su posición normal, corres- 

 pondiente a vibraciones de período p^ acá en la tierra. 



Segundo caso. — Es la hipótesis de im medio absorbente que se mue- 

 ve entre el foco luminoso y el observador, cual sucedería si grandes masas 

 de vapores fuesen lanzadas al espacio por un astro fuente de luz; en este 

 caso, px no puede ser igual a p^, de donde las líneas de emisión propias 

 del elemento A pueden llegar al observador sin haber sido modificadas por 

 la absorción de las capas más frías y elevadas de este mismo elemento, 

 siempre que v sea suficiente para producir una desviación de la raya 

 igual a su anchura; si ü es menor, una u otra de las arivStasserá debilitada 

 segiín sea la dirección del movimiento. 



La consecuencia más importante de este segundo caso es que unas 

 mismas lineas pueden aparecer en el espectro como de absorción y 

 emisión; su relativa separación será función de la longitud de onda X y de 

 la velocidad entre el cuerpo radiante y el cuerpo absorbente; las líneas de 

 emisión en el actual supuesto de v" = o, ocuparán su posición normal en 

 el espectro. 



Otra consecuencia es que un elemento A en movimiento pueda absor- 

 ber las rayas de otro elemento B, siempre qué el período vibratorio de A 

 satisfaga la relación 



Px[\^ ')=Po. 



Si el elemento B emitiese vibraciones de período p^, Px-, P2-, etc., y el me- 

 dio absorbente las emitiese de período yO^,yO¿/, pz, etc., algunos de los 

 cuales satisfacen la relación 



p^|l±-^j=Po, Py\^-^^)=Pu p2y±^)^P2 



y otros no; en este caso, las rayas de emisión correspondientes a los pe- 

 ríodos que satisfacen la relación dicha serían absorbidas, mientras que las 

 demás permanecerían intactas; la posición de las rayas de absorción viene 

 dada por la relación 



o' 



Px=p<\\ ^ 



Esto podría tal vez encontrar una aplicación práctica en el caso de es- 

 trellas que se proyectan en el fondo de nebulosas, para discernir por 



