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medio de su espectro si forman con ellas un sistema o si se mueven inde- 

 pendientemente en un fondo más distante. 



En los casos ordinarios indicados en la fig. I, tendremos v' — o, en 

 valor absoluto, siempre que v" = o, y en esta hipótesis la ecuación I nos 

 da (despreciando términos de segundo orden) 



Px = p"x = PoU-^~\, 



lo que nos dice que el período absoluto px de las vibraciones absorbidas 

 por el elemento A en movimiento es igual al período relativo con que 

 llegan al observador y viene dado por la fórmula 



Po(l + ^), 



en consonancia con el principio de Doppler. Usando la fórmula completa 

 de Michelson dada más arriba, veríamos que aun suponiendo v — v' 

 y v" = o podríamos tener px =^ p"x ; es decir, una diferencia entre el 

 período absoluto original de las vibraciones absorbidas y el aparente con 



que las recibe el observador, siempre que ~- modificase el camino ópti- 

 co de las ondas entre el foco lumínico y el medio absorbente, como nece- 

 sariamente sucede en el caso de una protuberancia continua eruptiva. 



En condiciones especiales, como al observar y comparar el espectro 

 directo del Sol con el espectro del mismo astro reflejado por un cometa 

 (Fig. II) podríamos tener v" = o y v' ^tí^ v, si el cometa, rodeado de una 

 propia atmósfera absorbente, se moviese con una velocidad relativa dife- 

 rente respecto del Sol y de la Tierra. En este caso, el espectro solar obser- 

 vado a través de los gases del cometa podría ser modificado por o, en 

 cuanto a la intensidad de sus líneas, y también en cuanto a su número. 



Concretemos, por ejemplo, el caso a las bandas de absorción del cia- 

 nógeno constituidas en el espectro solar; si po es el período absoluto de 

 las vibraciones que las originan, 



"hi) 



expresará el período relativo con que llegarán al elemento cianógeno del 

 cometa, y consiguientemente no serán por éste absorbidas; en cambio 

 serán absorbidas vibraciones de período 



p'- = pÍ^^v)' 



