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 que llegarán al cometa con el período relativo 



igual al del cianógeno (1); consecuencia: una nueva raya de absorción se- 

 parada de la debida a la atmósfera solar por una distancia que será fun- 

 ción de la diferencia de períodos 



('±t)- 



Po y Po 



e independiente de u\ cuyo único efecto será desviar todas las rayas en 

 conjunto. Dentro, pues, de esta hipótesis, y en el caso de que ü" (veloci- 

 dad Sol-Tierra) sea cero, tendremos una raya de absorción en el espectro 

 directo del Sol, que ocupará una posición normal correspondiente a un pe- 

 ríodo vibratorio, po, pero en el mismo espectro, reflejado por el cometa, 

 aparecerán, si v es bastante grande, dos rayas de absorción, cuya posición 

 y distancia mutua vendrá determinada por los correspondientes períodos 

 relativos 



"«(■^tH'^c) y -('-f) 



con que las vibraciones llegan al observador. Las velocidades deben to- 

 marse con signo positivo o negativo, según que su efecto sea aumentar o 

 disminuir las distancias entre los puntos a que se refieren. 



Conviene, pues, notar que aun para el caso de // constante, o igual a 

 cero, la separación entre las dos rayas de absorción Sol-cometa, puede 



variar debido al factor 11 ± — i, cuyo efecto es desviar la raya solar 



reflejada por el cometa a uno u otro lado de la originada por la atmósfera 

 del último, proporcionando manera de distinguirlas. 



Distintas series de líneas de absorción, procedentes de un mismo ele- 

 mento, podrían también aparecer en el espectro de las estrellas, siempre 

 que en su periferia hubiese grandes masas de vapores, a manera de pro- 

 tuberancias eruptivas, animadas de velocidades radiales diferentes v^, i\. 



(1) Al hablar del efecto producido por una segunda absorción en el caso 

 de los cometas y planetas, p.x se refiere al período de las vibraciones, tal 

 cual emergen de la capa absorbente en el Sol. 



