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ponderan trabajos elementales, cuya suma total será el tra- 

 bajo á que está sometido el sólido elástico. 



Precisemos aún más las ideas, y fijémonos en el método 

 de Lame. 



En este método el elemento infinitamente pequeño del sis- 

 tema elástico, es un paralelepípedo, cuyas aristas hemos 

 designado por dx, dy, dz. 



Sobre las caras de este paralelepípedo actúan tensiones, 

 que podemos suponer aplicadas á los centros 'áe las caras: 

 las componentes de estas tensiones son las que hemos desig- 

 nado por Ti, T2, T.¿, TV^, No, A/g. 



Puesto que dichos puntos se mueven, á sus desplazamien- 

 tos corresponderán, como acabamos de decir, trabajos ele- 

 mentales, cuya suma vamos á calcular, siguiendo el método 

 que sigue Lame en sus «Lecciones sobre la teoría matemá- 

 tica de la Elasticidad de los cuerpos sólidos». 



Las tres ecuaciones fundamentales del equilibrio del para- 

 lelepípedo, hemos visto que son las siguientes: 



= 0, 

 = 0, 

 = 0, 



dx dy dz 



para el caso en que no existen fuerzas exteriores más que 

 sobre la superficie; es decir, en que se tiene 



X = 0, Y=0, Z=0. 



Este es, en efecto, el único caso que por ahora vamos á 

 considerar, que es el que considera Lame. 



Multiplicando cada una de las ecuaciones anteriores por 

 udxdydz la primera, y por vdxdydz y wdxdydz las 



