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— —wdxdydz= i T^wads — i 7, dxdydz, 



(3) dx J(2) ' J(3) " dx 



-wdxdydz= I Ti^pí/s- i T^ dxdydz, 



(3) dy J(2) J(3) í/y 



J- — -wdxdy dz= I N^wyds— I A^g dxdydz. 

 (3) £/2 J(2) ■ J(3) í/^ 



Substituyendo este valor en la ecuación (T) obtendremos, 

 sacando u, v, w y ds, factores comunes en el primer grupo, 

 y dxdydz en el segundo 



J(2) L 



-]-(T,a+T,^-\-N,y)w\ds- 

 J(3) L 



.j du , .j dv . .j dw . ^ ( dv , dw\ , 

 dx dy dz \dz dy J 



'\dz 



du ^ dw\ j^(dv_ du\-\ 

 dxj^ \dx^ dy]\ 



+ n -^ + ^ f TÁ^-^ — \\dxdydz = 0. 



Pero hemos visto que los coeficientes át u,v,w son pre- 

 cisamente las componentes Pl, Pm, Pn de la fuerza P, que 

 actúa en la superficie sobre la unidad del elemento ds; re- 

 presentándolos, para abreviar, por P^, Py, Pz, y pasando 

 la integral triple al segundo miembro, la última ecuación se 

 convertirá en 



J(2 



{P^U^PyV-{-P,W)dS = 



(2) 



dv dw 



1 



dz dy 



J(3)L dx dy dz \ dz 



+ T, 



. / du . dw \ 

 ^\ dz dx I 



