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vemos, desde luego, que todos sus términos representan el 

 producto de una fuerza por un camino. " 



Así PxU es el producto de la componente Px por el ca- 

 mino Ma = u, es decir, un trabajo, el trabajo de la fuer- 

 za Px, si ésta se conserva constante durante toda la defor- 

 mación. 



Lo mismo podemos decir respecto al término PyV: será el 

 trabajo de dicha fuerza Py correspondiente á la deformación 

 V, según su dirección. 



Y otro tanto puede repietirse respecto al término P^iv. 

 Suponiendo siempre que las fuerzas son constantes. 



Y como se sabe por mecánica racional, que el trabajo de 

 la resultante es igual á la suma de los trabajos de sus com- 

 ponentes rectangulares, resulta que el elemento 



{Pxui-Pyv + P,w)ds 



de la integral doble representará el trabajo de la fuerza Pds, 

 El teorema que hemos citado es evidente, porque 



COS{P,MM')^ ^x^ + PyV±PzW ^ PxU+PyV-hP. W 



\/ Px^-\-Py''+Pz'Sj u^+V'+yv^' P.MM' 



ó bien 



P.MM' eos {P,MM) = PxU + PyU + PzW, 



en que el primer miembro es el producto de la fuerza P por 

 el camino MM' proyectado sobre dicha fuerza. 



De aquí resulta, que la integral doble del primer miembro, 

 suponiendo que las fuerzas exteriores P permanezcan cons- 

 tantes, representa el trabajo que dichas fuerzas ejercen sobre 

 toda la superficie del sólido elástico trabajo durante la de- 

 formación; trabajo que, como veremos, en virtud de dichas 

 deformaciones, se transmitirá á todo el sólido. 



Mr. Lame dice que esta expresión representa el doble del 

 expresado trabajo, y sin duda se funda en lo siguiente: 



