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Observemos que la cantidad que multiplica á u, es decir, 

 dN^ , dT., , dT^ 



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dx dz dy 



es igual á cero en el caso actual, en que no existen fuerzas 

 sobre los diferentes elementos del sólido: es precisamente el 

 primer miembro de la primera de las ecuaciones de equili- 

 brio, habiendo suprimido el término X. 

 No quedará, pues, más que la primera parte 



dx dy dy J 



que entra precisamente en el segundo miembro de la fórmu- 

 la general del trabajo (7). 



Repitiendo estos mismos razonamientos para las fuerzas 

 paralelas á los otros dos ejes, obtendremos los demás térmi- 

 nos de (7). 



Queda, pues, comprobado que el segundo miembro expre- 

 sa el mismo trabajo mecánico que el primero. 



Este representa el trabajo de las fuerzas exteriores que 

 actúan sobre la superficie. El segundo miembro, este mismo 

 trabajo, distribuido en todo en sólido: cada elemento diferen- 

 cial expresa el trabajo sobre cada paralelepípedo dx, dy, dz. 



Si actuaren fuerzas sobre estos paralelepípedos, el trabajo 

 de estas fuerzas debería ser tenido en cuenta, y entonces no 

 podríamos anular el término 



dN^ . dT., . dT,\ ... 



-\ -\ \udxdy dz 



dx dz dy / 



y SUS análogos; porque representarían precisamente dicho 

 trabajo, como se ve substituyendo el paréntesis por su valor 

 deducido de la ecuación de equilibrio. 



