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Física matemática, como, por ejemplo, para el estudio del 

 calor y de su distribución, equilibrio y movimiento en los 

 cuerpos conductores. 



Y aun en la misma teoría de los cuerpos elásticos puede 

 ser cómoda su aplicación para ciertos casos y determinados 

 ejemplos. 



Claro es que, para expresar el equilibrio en un sistema 

 elástico indefinido y aun en un sólido elástico limitado, pero 

 siempre refiriéndonos á su interior, nada hay más cómodo, 

 más elemental, más sencillo, que el paralelepípedo clásico é 

 infinitamente pequeño de aristas paralelas á los ejes. 



Las tres ecuaciones que resultan y que obtuvimos en las 

 conferencias anteriores, sobre todo para los sistemas isótro- 

 pos, son, en esta materia, la última expresión de la senci- 

 llez, con ser difíciles de integrar si entran las componentes X, 

 Y, Zde fuerzas exteriores y son variables de un punto á otro. 



En cualquier otro sistema, las ecuaciones que substituyen 

 á éstas tres han de ser mucho más complicadas. 



De suerte que, si el sistema elástico es indefinido, la elec- 

 ción no es dudosa. 



Pero si se trata de un sólido limitado por determinadas 

 superficies, el problema cambia de aspecto. 



Porque el problema de la Elasticidad, según hemos dicho, 

 y no está demás repetirlo frecuentemente, para que se grabe 

 en mis oyentes ó en mis lectores, se expresa por seis ecua- 

 ciones. 



Las tres primeras expresan el equilibrio de un punto en el 

 interior del sistema. 



Las otras tres expresan el equilibrio de un punto cualquie- 

 ra de la superficie límite. 



Para las primeras basta el paralelepípedo; y no repre- 

 sentan otra cosa que el equilibrio de este sólido, infinita- 

 mente pequeño, bajo la acción de las tensiones que actúan 

 sobre sus diferentes caras y de la fuerza exterior que actúe 

 sobre su masa. 



