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transformado, y con esto quedaría resuelto el problema, de- 

 terminando las constantes por las condiciones particulares 

 de cada caso. 



Así dicho, la solución en teoría no puede ser más sencilla, 

 y al final del curso precedente dimos varios ejemplos. 



A lo que entonces expusimos nada tenemos que agregar 

 por ahora. 



Hasta aquí nos hemos referido casi constantemente al pro- 

 blema del equilibrio de los cuerpos elásticos. 



En cuanto al problema del movimiento elástico de los sis- 

 temas, todo se reduce, como hemos explicado varias veces, 

 y según los principios de la mecánica racional, á incluir en- 

 tre las fuerzas X, Y, Z las fuerzas de inercia del sistema. 



Así el grupo (I) se transformará en el siguiente, pasando 

 las fuerzas de inercia al segundo miembro: 



dx ' '^ ' ' ' dt^' 



dy ' ' ' ' ' dP' 



(>, 4_ j,) _|. j^Aiv + pZ = p— — . 

 dz dP 



Y aquí pudiéramos dar por terminada la materia del pre- 

 sente curso, pero hay dos cuestiones importantes que no tra- 

 tamos en el curso anterior, y sobre las cuales algo diremos 

 todavía. 



Estas dos cuestiones son las siguientes: 



1 .° Expresión del trabajo interno de un sólido elástico. 



2.° Teoría de las coordenadas curvilíneas, principalmen- 

 te cilindricas y esféricas aplicadas al problema de la Elasti- 

 cidad. 



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