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que puede ponerse bajo esta forma: 



K [- u 



dx dx 



y como 



resultará por fin: 



dií , dv . dw 

 dx dy dz 



+ 



+ P 



Lí/x2 dy^ dz'' ] ' 



du dv 



+ 



dw 



dx 



dy 



dz 



dx 



L d'-x dy' d'-z J 



+ pX = 0. 



Por consideraciones análogas, substituyendo en las dos 

 últimas ecuaciones del equilibrio del paralelepípedo los va- 

 lores áe N y T, se pueden obtener dos ecuaciones análogas 

 á la precedente. 



Claro es que también se llega á ellas con más brevedad, 

 aplicando á esta última las substituciones circulares 



y tendremos de esta manera las otras dos ecuaciones de la 

 Elasticidad para un medio cualquiera elástico: 



d'"V í/2v 



^ dy ^\ dx^' 

 Al ^ ^^ I í d'w . d'w . 



dy 



dz 



dx'- 



dy' 



dx' 



d^ 



dz' 



+ pZ=0. 



Todavía es posible simplificar la forma de las ecuaciones 

 precedentes, adaptando un símbolo de aplicación general en 

 toda la Física matemática. 



