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La verdadera dificultad consiste en que diclias tres ecua- 

 ciones del grupo (4) no expresan, por decirlo así, más que 

 una parte de las condiciones del problema. 



Las soluciones que encontremos para ellas, han de satis- 

 facer á otra clase de condiciones, que pueden dividirse en 

 dos clases : 



1.° Condiciones iniciales, si se trata de un problema de 

 Dinámica, es decir, para el tiempo f = 0. 



2.° Condiciones relativas á los límites, si el sólido no es 

 indefinido. Y aquí está la dificultad enorme del problema. 



Porque si el sólido es indefinido, el grupo (4) se reducirá 

 á tres ecuaciones; pero si el sólido está limitado, habrá que 

 satisfacer á seis ecuaciones diferenciales, de suerte que las 

 integrales de las tres primeras han de tener suficiente gene- 

 ralidad, como explicábamos en el curso precedente, para sa- 

 tisfacer á las tres últimas. 



Todo esto, que hemos expuesto en términos generales, 

 debemos precisarlo aún más. 



* * 



Hemos expresado N, T en función de a, b y para el caso 

 en que el cuerpo sea isótropo por las siguiente fórmulas : 



A^2 = Xe + 2ixa2 



N, = ie + 2i>.a, (1') 



Ti = 2 \xbi 



T", = 2 [X &2 



73 = 2 [X ¿3 



en las que 6 representa la dilatación cúbica, de manera que 

 . du . dv , dw 



dx dy dz ' 



