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3.° Eliminar de las tres primeras ecuaciones las compo- 

 nentes de las tensiones. 



Las ecuaciones que resulten serán ecuaciones en diferen- 

 ciales parciales con relación k r, B, z. 



Estas serán las ecuaciones del problema y las que debe- 

 remos integrar. 



Si suponemos, como debemos suponer, que la superficie 

 límite del cuerpo es un cilindro de revolución, porque de lo 

 contrario no hubiéramos empleado coordenadas cilindricas, 

 las condiciones de equilibrio de la superficie se simplificarán 

 como ya hemos explicado anteriormente. 



En primer lugar, las componentes de la presión sobre una 

 superficie cualquiera se aplicarán á la superficie límite sin 

 más que hacer en ella r= R, si i? es el radio del cilindro. 



Y en segundo lugar, considerando una zona infinitamente 

 estrecha y cuyo espesor tienda constantemente hacia cero, 

 para el equilibrio y sus condiciones, no habrá más que igua- 

 lar directamente las componentes de las fuerzas exteriores 

 aplicadas al cilindro á las componentes generales, de que 

 antes hablábamos, para un cilindro cualquiera de los del sis- 

 tema en que se halla hecho r = R. 



Esto lo veremos aún con más claridad en los ejemplos 

 que presentemos, si el tiempo nos lo permite, y si no en otro 



curso. 



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En la conferencia próxima estudiaremos las tensiones so- 

 bre las diferentes caras del sólido elemental y estableceremos 

 asimismo las ecuaciones de equilibrio de dicho sólido. 



En estas ecuaciones no tendremos que estudiar los movi- 

 mientos de rotación por una razón análoga á la que nos sir- 

 vió en coordenadas ordinarias para esta misma simplifica- 

 ción. 



Rev. Acad. Ciencias. — VII.— Julio, Agosto y Septiembre, 1908. 



