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infinitamente pequeños de segundo orden. De aquí se dedu- 

 ce esta consecuencia importante: que en este sistema de co- 

 ordenadas cilindricas, para estudiar las tensiones y sus com- 

 ponentes nos basta estudiar el triedro trirrectángulo forma- 

 do por z, t, r. 



Pero este triedro lo tenemos ya estudiado en la primera 

 parte del curso, y es más, tenemos calculadas las componen- 

 tes de la tensión en función de las deformaciones u, v, iv, ó 

 mejor dicho, de sus derivadas parciales; sólo que lo que 

 allí llamábamos x, y, z, serán en este caso r, t, z. Además, 

 recordemos que las componentes de la tensión que allí lla- 

 mábamos Ni, iV,, ^3> T^, 7-2, T.¿, aquí están expresadas con 

 la letra p, á la cual agregamos dobles subíndices. 



Tendremos, por lo tanto, conservando las denominacianes 

 X, y, z, para las variables independientes. 



-> „ , o du A ,, , o dv 



dx dy 



dw 



p^^^lQ ^2\K 



pz 



, dw , dv \ / du , dw 



Ptz = [J- — 1- -r— ; Prz 



dy dz j \ dz dx 



, dv , du 

 Prt=V-l -——-{- 



dx dy 



Sin embargo, el problema no está resuelto todavía. 



Hemos expresado las componentes de las tensiones en 

 función de las derivadas parciales de las deformaciones; pero 

 en función de las componentes u, v, w, que se refieren al 

 sistema ordinario, y debemos expresarlas en función de las 

 componentes de la deformación U, V, W, en el sistema ci- 

 lindrico; ó mejor dicho, de sus derivadas parciales con rela- 

 ción á r, 9, z. 



