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á z que es la 6/2" de la figura 59, y que en la figura 60 se 

 proyecta en h. 



Pasemos ahora á la cara opuesta que se proyecta en B C 



Sea b^ el punto de aplicación del esfuerzo que ejerce so- 

 bre dicha cara la parte del sólido elástico que está inmediata 

 á ella por la parte de delante . De modo que deberemos to- 

 mar las componentes de p con su signo positivo y no 

 como en la cara MA, para la cual les dábamos signo con- 

 trario. 



Representaremos, pues^ las componentes de la tensión so- 

 bre la cara BC por bni,y b^n\, las cuales estarán próxi- 

 mamente en sentido contrario que bn y bn'. 



Decimos próximamente en dirección contraria, pero no 

 exactamente, por que las caras BC y MA (fig. 59) no son 

 paralelas, sino que forman un ángulo í/6. 



Esta es una pequeña complicación, pues si las caras fue- 

 ran paralelas, lo serian las componentes, y no tendríamos 

 más que sumar algebraicamente bn' y b^n\ por una parte, 

 y por otra, bn y b^n^. 



Pero no existe este paralelismo; luego tenemos que des- 

 componer b-^n^ en dos componentes, que serán b^hy n^h 

 paralela y perpendicularmente al eje de las r. 



Otro tanto tendremos que hacer con b^ n\: descomponién- 

 dola paralela y perpendicularmente á r, nos dará dos compo- 

 nentes n\h\ b^h': una paralela al eje r, otra paralela al 

 eje /. 



De suerte, que las componentes paralelas al eje r serán 

 bn, que ya hemos calculado; b^h y n\ h' que tenemos que 

 calcular ahora. 



Y paralelamente al eje de las t tendremos que sumar bn 

 que calculamos antes y hn^ y b^h' que debemos calcular 

 ahora. 



Es decir, que en la cara B C obtenemos, no dos, sino cua- 

 tro componentes, que hay que sumar ordenadamente á las 

 dos que hemos obtenido para la cara MA . 



