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Hemos determinado ya todas las componentes de las ten 

 siones sebre los tres pares de caras del sólido elemental de 

 la figura 59, sólido que, como hemos dicho, substituye al pa- 

 ralelepípedo elemental de las coordenadas ordinarias. 



Pero sobre este sólido elemental actúan no sólo las ten- 

 siones sobre las seis caras, sino las fuerzas exteriores en el 

 caso general, y el punto de aplicación podremos suponer 

 que es uno cualquiera de dicho sólido; por ejemplo su cen- 

 tro de gravedad que, á medida que el sólido disminuya, ten- 

 derá constantemente hacia el punto M. 



Descompongamos esta fuerza exterior, lo mismo que he- 

 mos hecho para las tensiones, en tres componentes parale- 

 lamente á los ejes Mr, Mt, Mz. 



Y por seguir cierta analogía en las notaciones , represen- 

 temos las componentes de dicha fuerza referida á la unidad 

 de masa por R, T, Z. 



Respecto á la masa, claro es que será la densidad p multi- 

 plicada por el volumen, y dicho volumen podemos suponer 

 que es, con errores infinitamente pequeños, de orden supe- 

 rior (fig. 59), 



MAxMtxMC = MAxMBxMC = 

 = MA xrdQxMC, 

 6 bien 



r . dr . dQ . dz. 



La masa será, pues, 



^rdrdBdZy 



y las tres componentes de la fuerza exterior 



componente paralela á r. . . . 7?p . rdrdOdz I 

 componente paralela á t. . . . Tp . rdrdBdz \ (4) 

 componente paralela á ^. ., . Z^ . rdrdBdz ] 



