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de la superficie, para el cual queremos establecer las ecua- 

 ciones de equilibrio. 



Si suponemos que, realizadas ya las deformaciones, y lle- 

 gando al equilibrio, la capa en cuestión es rígida, establecer 

 las condiciones de equilibrio de dicha capa, será establecer 

 las condiciones de equilibrio del punto M' que á ella per- 

 tenece. 



Y cuando el sólido se aproxime cada vez más á M', des- 

 aparecerá ya dicho sólido como andamiaje geométrico, y no 

 quedarán más que las ecuaciones de equilibrio del punto M' 

 de que tratamos. 



Pero podemos suponer las dimensiones de las caras 

 ABCD, A' B' C D' son de primer orden, y que en cambio 

 las aristas A A', BE', CC',DD' son de segundo orden ó de 

 un orden superior, con lo cual las caras laterales serán tan 

 pequeñas con respecto á las caras ABCD y A'B'C'D' 

 como se quieran, y las tensiones sobre dichas caras latera- 

 les, que son proporcionales á las áreas de estas caras, serán 

 también despreciables en orden de pequenez; luego, en suma, 

 para el equilibrio del sólido ó de la capa infinitamente estre- 

 cha, no hay que tener en cuenta más que dos fuerzas: la 

 fuerza exterior P aplicada á la cara ABCD en el punto M', 

 y la fuerza p aplicada á la cara opuesta A' B' C D' en el 

 punto m. 



Representemos las componentes de P por Pr, Pt, Pz, Y 

 por w el área de las caras A B CD y su opuesta. 



Las componentes de la fuerza exterior sobre la cara to 

 serán : 



WP;., <S)Pt, <i)Pg. 



Hemos representado asimismo por p la tensión sobre cual- 

 quier cara del sólido elemental, en la unidad de superficie. 

 Como la cara A' B' C D' es un elemento de superficie cilin- 

 drica, será evidentemente normal al radio r que pasa por uno 

 de sus puntos, por ejemplo m, de suerte que en este caso la 



