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bles, dependiendo cada una de ellas de las dos variables in- 

 dependientes 9, z. Ya hemos dicho que con la r no ha de con- 

 tarse, porque ha de substituirse r=R, siendo el R el radio 

 del cilindro exterior. 



En suma, las tres ecuaciones anteriores son ecuaciones en 

 diferenciales parciales de primer orden de las tres funcio- 

 nes U, V, Wcon relación á dos variables independientes 9, z. 



A estas ecuaciones deben satisfacer convirtiéndolas en 

 identidades los valores generales que obtengamos para 

 U, V, W, integrando las tres ecuaciones (A) y poniendo en 

 dichas funciones U, V, W en vez de r el valor R. 



Pero el sólido no está aquí terminado por una superficie 

 única, sino lateralmente por la superficie cilindrica de ra- 

 dio 7?, cuyo equilibrio acabamos de establecer y en los ex- 

 tremos por dos secciones rectas cuyos planos son perpendi- 

 culares al eje Z. 



Deberemos, pues, también establecer el equilibrio para es- 

 tos planos. 



Así, en este caso, las tres ecuaciones relativas á los límites, 

 por decirlo de este modo, se desdoblan en seis, y aun pudié- 

 ramos decir en nueve, tres para la superficie cilindrica, y 

 para cada base otras tres. 



Establecer el equilibrio de las bases es sumamente senci - 

 lio; es repetir lo que hemos dicho para la superficie cilin- 

 drica. 



Sea A'B' una de las secciones rectas (fig. 62) y establez- 

 camos el equilibrio de un punto cualquiera M' de dicha 

 base . 



Consideremos el sólido elemental AB ab, idéntico al que 

 hemos considerando para un punto del interior, ó para la su- 

 perficie cilindrica que suponemos proyectado ^n AB ab, y 

 que se compondrá siempre de dos secciones rectas AB ab 



