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de dos superficies cilindricas que suponemos que se proyec- 

 tan en Aa, Bb, y para simplificar la figura, admitimos que 

 ambas se confunden con los planos tangentes, y de dos pla- 

 nos meridianos que admitimos que se proyectan en el mis- 

 mo rectángulo ABab. 



En este sólido elemental se supone que, si las líneas A B, 

 ab son infinitamente pequeñas de primer orden, las líneas 

 Aa, Bb son de segundo orden, ó de un orden superior; de 

 modo que, para el equilibrio de este sólido que en rigor es 



una capa infinitamente estrecha, podemos prescindir de las 

 tensiones sobre las caras laterales: es decir, los dos cilindros 

 Aa, Bb y los dos planos meridianos ABba, porque las 

 caras serán infinitamente pequeñas de orden superior. 



Si suponemos que P es la fuerza exterior aplicada á M' 

 referida á la unidad de superficie yp la tensión sobre ab 

 aplicada en m también por unidad superficial , sólo tendre- 

 mos que establecer el equilibrio de las fuerzas P y p. 



Representando por Pr, Pt, Pz las componentes de P res- 

 pecto á los ejes auxiliares r, t, z, y por tu el área AB, las 

 tres componentes de la fuerza exterior sobre esta cara serán: 



i^Pr, ^Pt, ^Pz- 



Análogamente, la fuerza p será en este caso la tensión so- 

 bre un plano ab perpendicular al eje de las z, es decir, pz y 

 sus componentes sobre toda el área ab 



MPzr, ^Pzt, ^'^Pzz- 



