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Por último, dicho plano meridiano lo es del cono de re- 

 volución, luego será perpendicular al plano tangente en M 

 á la esfera. 



En resumen; las tres superficies se cortan normalmente 

 dos á dos en cada punto M, luego las tres superficies for- 

 man para cada punto M un triedro trirrectangular,, cuyas 

 tres caras serán un plano, una esfera y un cono; dos de ellas 

 son curvas, la tercera es plana. 



Esta circunstancia nos permite introducir en este caso 

 todas las simplificaciones que introdujimos en el sistema de 

 coordenadas cilindricas. 



Y si escogiésemos un sistema cualquiera de coordenadas 

 curvilíneas, aun elegiríamos tres superficies que formasen 

 constantemente triedros trirrectangulares. 



* 

 * * 



Hemos definido la posicióri de un punto por las tres coor- 

 denadas r, cp, 0. 



Supongamos que este punto es M (fig. 65). 



Si este punto en la deformación elástica viene á parar á 

 M', parece natural que la posición del punto Ai' se defina á 

 su vez por los incrementos que experimentan las coordena- 

 das de M al pasar de M á M', es decir, por 



dr, do, do. 



Y en rigor esto se hace; pero con algunas pequeñas mo- 

 dificaciones que simplifican notablemente el problema. 

 : Para ello, por el punto M, siguiendo la misma marcha que 

 en las coordenadas cilindricas, se hace pasar un sistema de 

 ejes coordenados auxiliar que están representados por líneas 

 gruesas en la figura 65. 



Estos ejes son: Mr, prolongación del radio OM', Mt, que 

 es tangente al paralelo que pasa por M, es. decir, á a' Mb', 



