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tangentes á las tres superficies que pasan por dicho puntó, 

 planos que formarán un ángulo triedro trirrectangular. 



Sus intersecciones formarán los ejes auxiliares. 



El desplazamiento del punto se determinará con relación á 

 estos ejes por coordenadas ordinarias infinitamente pe- 

 queñas. 



A las tensiones sobre las superficies se substituirán las 

 tensiones sobre los planos tangentes, y por métodos análogos 

 á los expuestos se resolverán estos dos problemas. 



1.° Expresar las je? en función de las derivadas parciales 

 de los desplazamientos con relación á las nuevas coorde- 

 nadas. 



Nos servirá para simplificar el problema esta considera- 

 ción : que cuando el punto M recorre uno de los ejes coor- 

 denados, con errores infinitamente pequeños, puede suponer- 

 se que recorre la línea de curvatura á que es tangente, de 

 modo que en el primer miembro y en el segundo de cada 

 ecuación se obtendrán derivadas parciales. 



2° Se determinarán las ecuaciones de equilibrio del sóli- 

 do elemental, el cual estará formado por seis superficies, á 

 saber: dos consecutivas de cada familia. 



A las tensiones sobre las superficies se podrán substituir 

 las tensiones sobre los planos tangentes. 



Por último, eliminando las p de estas últimas ecuaciones, 

 obtendremos las ecuaciones diferenciales del equilibrio del 

 sólido elástico elemental en un medio indefinido que siempre 

 serán de segundo orden. 



En cuanto al equilibrio de un punto de la superficie no hay 

 más que generalizar lo que hemos explicado para las coor- 

 denadas ordinarias, para las coordenadas cilindricas y para 

 las coordenadas esféricas. 



