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por dicha corriente AB, plano que suponemos que es el de 

 la figura. 



Estudiada la perturbación del éter en dicho plano, para 

 obtener la perturbación en todo el espacio, no tendremos 

 más que hacer girar este plano alrededor áo, AB, y por 

 razón de simetría, la perturbación en el plano meridiano que 

 consideramos, se reproducirá en todo el espacio ambiente; 

 por ejemplo el punto C marcará una perturbación idéntica á 

 la suya en una circunferencia CC, cuyo plano sea perpen- 



Figura 4.^ 



dicular á la corriente s. ABy cuyo centro O esté determina- 

 do por la intersección del plano con la recta. 



Para determinar, pues, la perturbación en todo el espacio, 

 nos basta estudiar la perturbación del plano meridiano que 

 coincide con el del dibujo. 



Se supone, y ésta es otra hipótesis más, que la corriente 



A B determina en el éter una serie de torbellinos a, a, a" , 



en los cuales la rotación está marcada por las flechas /, 



f',f" 



Es un efecto mecánico idéntico al que se produciría si 

 A B fuese una barra dentada ó cremallera, que engranase 

 con una serie de ruedas dentadas también a, a, a" 



