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Pero también puede hacerse otra hipótesis que en el fon- 

 do es la de Maxwell. 



Consideremos en dicho anillo una distribución discontinua 

 de esferas elásticas, etéreas A, A'... figura 8.'' bis. 



Y admitamos que estas esferas giran, alrededor de la rec- 

 ta oc, la esfera o; y alrededor de rectas análogas las demás 

 esferas. 



Dichas rectas oc serán tangentes á la circunferencia me- 

 dia del anillo cuyo radio será O o. 



Lo que digamos de una de estas esferas o podríamos de- 

 cir de las restantes. 



Admitiremos por analogía con lo que sucede en los fluidos 

 ponderables, y no deja de ser esto una hipótesis atrevidísi- 

 ma, que analizaremos más adelante, quizás en otro curso, 

 que, por el giro alrededor del ejeoc, la esfera i4 se con- 

 vierte en un elipsoide de revolución B, cuyo eje será siem- 

 pre la recta oc; elipsoide decimos, aplanado por los polos 

 y ensanchado por el ecuador. 



Repitiendo esto mismo para la esfera contigua A', obten- 

 dremos otro elipsoide de revolución B'. 



Los polos fl, a' de las esferas se habrán trasladado dib,b', 

 de suerte que la recta a a' se habrá estirado hasta convertir- 

 se en bb'. 



Así, en resumen, las esferas de cada anillo determinan, al 

 convertirse en elipsoides, una presión hacia el exterior y un 

 estiramiento en el interior del anillo. 



Por otra parte, continuando la analogía hipotética por 

 ahora y que en todo caso necesitaría comprobación, supon- 

 dremos que el torbellino, como si fuera una masa pondera- 

 ble, representa una fuerza viva proporcional al cuadrado de 

 la velocidad angular, ó sea al cuadrado de la velocidad de la 

 corriente, según luego precisaremos. 



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