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Y esta observación es tanto más importante cuanto en 

 muchas teorías sólo se define el éter por dos vectores, uno 

 electrodinámico ó electromagnético, otro puramente eléctrico. 



Pero no anticipemos las ideas ni nos separemos, aún más 

 de lo que nos venimos separando, del asunto principal, ni 

 del programa del presente curso. 



Para más claridad, representemos todo esto en la figura 9.^ 



A B es la. corriente que consideramos. 



D, D\ D" circunferencias cuyos planos serán per- 

 pendiculares k AB. 



o, o', o", los centros de dichas circunferencias. 



Y por último, De, De', Ds." representarán tensiones á 



lo largo de dichas circunferencias, 

 que son las que almacenan, por 

 decirlo de este modo, cierta canti- 

 dad de energía en el éter que ro- 

 dea á la corriente A B. 



Si la corriente es indefinida é 

 igual á sí misma, en todas las sec- 

 ciones perpendiculares á ylB, los 

 efectos sobre el éter serán idénticos : por un movimiento de 

 traslación paralelo á ^4 5 coincidirán unas deformaciones con 

 otras. 



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Figura 4.^ bis. 



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 * * 



Algo nos falta todavía para completar la hipótesis . 



Si los círculos a, a', a" (fíg. 4.'') fueran tangentes y los 

 representásemos por ruedas de engranaje rígidas, el movi- 

 miento sería imposible. 



En efecto; el punto d de contacto, (fig. 4 bis), por la ac- 

 ción de la rueda a, que gira en el sentido de la flecha /, ten- 

 dería á bajar, y en cambio, por la acción de la rueda a', se- 

 gún marca la flecha /, tendería á subir. 



