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Y ahora debemos volver á nuestro objeto principal, que 

 no lo olvidemos, es este: inercia aoareníe de la electri- 

 cidad. 



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Si en vez de una corriente eléctrica se trata de una masa 

 eléctrica e, caminando con la velocidad u, la deformación 

 elástica del éter que rodea á dicha masa será análoga á la 

 que hemos establecido para cualquier corriente eléctrica; 

 pero necesitamos acudir á nuevas hipótesis. 



Supongamos que el punto a, de masa eléctrica e, recorre 

 con la velocidad u = ab\a línea ^4 5 (fig. 13). 



Descomponemos la velocidad u en las dos componentes 

 ac y cb. 



Prescindimos del efecto de la componente ac, que es, 

 por decirlo así, radial, y no estudiamos más que el efecto de 

 la componente cb. 



Y vamos á considerar tan solo la deformación del éter 

 en un plano meridiano: 



La componente cb (fig. 13), perpendicular al radio ac, 

 será, en cierto modo, como la corriente A B áela. figura 4.^; y 

 si queremos estudiar el efecto sobre el punto C del éter en el 

 plano meridiano de la figura, supondremos, como hacíamos 

 antes, que cb engendra torbellinos, cuyas rotaciones están 

 marcadas por la flecha /. 



En el punto C tendremos un torbellino C, cuya velocidad 



