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será menor que la del torbellino c, en razón á la distan- 

 cia c C, que es próximamente igual á r, y á lo largo de la 

 cual va disminuyendo. 



Y como podemos suponer que la acción del torbellino de- 

 crece en razón inversa del cuadrado de las distancias, puesto 

 que dicha acción tiene que distribuirse en esferas cuyas su- 

 perficies crecen proporcionalmente á r^, podremos admitir, 

 por una primera intuición, que la velocidad del torbellino C 

 (en su periferia, si lo reducimos á una circunferencia) viene 

 dada por la siguiente fórmula: 



,. velocidad .cb ., u sen Q 



en la cual hemos supuesto que la masa eléctrica e está con- 

 tenida en la constante M. 



Esta constante es siempre la que hay que aplicar á la co- 

 rriente A B para convertirla en la corriente del torbellino ó 

 para obtener ésta. 



Si por la corriente A B hacemos pasar otro plano meridia- 

 no, que forme con el primero un ángulo infinitamente peque- 

 ño, í/cp, obtendremos otro torbellino C, y entre Cy C que- 

 dará un espacio análogo al de la figura 8.% ab b'a'. 



En este espacio, y sometiéndolo á tensión, las dos co- 

 rrientes C y C, ó las dos esferas de la figura 8 bis como an- 

 tes explicábamos, puede suponerse que ejercen un trabajo 

 que es el que se almacena en dicha porción del anillo. 



Como ambas corrientes son próximamente iguales, el tra- 

 bajo ó la energía almacenada será proporcional al cuadrado 

 de dicha corriente ó á la fuerza viva de las eferas giratorias, 

 y, por lo tanto, de la forma 



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ó representando N una nueva constante; . 



