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Fijemos bien las ideas, procurando que nuestro pensa- 

 miento sea claro. 



Supongamos dos masas eléctricas e, e' (fig. 17) á la dis- 

 tancia r. 



Mientras se estudiaban efectos electro-estáticos , las hipó- 

 tesis de la Mecánica de las masas ponderables se aplicaban 

 sin dificultad. 



Si la distancia de las dos masas e, e' era r, resultaba una 

 fuerza atractiva ó repulsiva, según los signos de ambas 

 electricidades, que estaba representada por 



siendo K un coeficiente numérico. 

 Dicha fuerza actuará en la dirección de la recta e e\ 



Pero al pasar á la electro- 

 dinámica, aparecía una cir- 

 • cunstancia nueva, sin ejem- 

 plo en la Mecánica de las 

 masas ponderables. 

 'e- Admitamos para más sen- 



Figura 17. cillez la exactitud de las ex- 



periencias de Rowland, y su- 

 pongamos que á las dos masas e, e' se les comunica las 

 velocidades u y u', que para simplificar, supondremos per- 

 pendiculares á la línea de las masas. 



Pues en este caso, asemejando los movimientos de ambas 

 masas eléctricas á dos corrientes, la fuerza atractiva ó repul- 

 siva de ambas corrientes estaría representada por la fórmula 



K > 



en que eu, e' u* son cantidades proporcionales á ambas co- 

 rrientes. 



