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Antes de terminar esta conferencia debemos insistir sobre 

 la importancia de los dos últimos puntos que acabamos de 

 indicar, que será, en el fondo, repetir lo que ya en varias 

 ocasiones hemos dicho. 



En la Fís/ca matemática clásica, que era en cierto modo, 

 ó por lo menos en su mayor parte, la de la Mecánica de las 

 masas ponderables, la hipótesis de las fuerzas centrales pa- 

 recía la más natural y la más sencilla. 



Natural y sencillo, y casi evidente parecía, que si dos pun- 

 tos materiales, m y m', ejercían cierta acción uno sobre otro, 

 ya fuese de atracción, ya de repulsión, este esfuerzo se ejer- 

 ciera según la recta m m' que unía ambos puntos; ni se 

 comprendía que pudiera ser de otro modo. 



Y en esta hipótesis, ó en este postulado, casi pudiéramos 



decir en este axioma, 



• o n 'o r» se fundaban todos los 



" ^ métodos de la Física 



Figura 18. matemática. 



La fuerza actuaba se- 

 gún la recta m m' (fig. 18), era proporcional á ambas masas 

 y era función de la distancia. Esta/(r) es la que llamábamos 

 en nuestro primer curso, para abreviar la explicación, la 

 función de Saint-Venant. 



Función que para cierto valor de r, que llamaremos r(,, se 

 reducía á cero; que cuando r crecía, representaba una fuerza 

 atractiva; que, por el contrario, cuando decrecía, haciéndose 

 menor que r^, lepresentaba una fuerza repulsiva. De suerte 

 que /'o representaba la posición de equilibrio de las dos masas 

 m y m'; y de equilibrio estable, porque si el punto m venía 

 á parar á a, ó del lado opuesto á la posición á, en ambos 

 casos el móvil tendía á volver á su posición de equilibrio rn. 

 Pero siempre el esfuerzo entre my m' seguía la dirección de 

 esta recta. Así lo exigía el principio de las fuerzas centrales. 



Mas la circunstancia de poder cambiar de signo la fuerza 

 m m' f (r) debió hacer pensar algo á los matemáticos. 



