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múltiples problemas de aquella ciencia, desde la propagación 

 del calor de Fourief , hasta la electroestática de Maxwell. Es 

 descender de las leyes finitas á las leyes de los elementos 

 que son ó se pueden suponer más sencillas. 



Las breves líneas que acabamos de dictar son, en cierto 

 modo, la síntesis del tercer curso que explicamos , de esta 

 asignatura. 



Porque establecido el paralelepípedo elemental, escritas 

 sus ecuaciones de equilibrio, expresadas las tensiones en 

 función de las deformaciones y eliminadas aquéllas en fun- 

 ción de éstas, y pudiéramos decir, recordando las notaciones 

 empleadas, eliminadas las iV y T en función de las u, v, w, 

 de las expresadas ecuaciones de equilibrio, tendremos tres 

 ecuaciones en diferenciales parciales que serán las del pro- 

 blema de la Elasticidad. 



Y sólo nos quedaría estudiar el problema del equilibrio 

 de las superficies límites, empleando el tetraedro elemental 

 de Cauchy. 



En rigor, lo expuesto resume el método de Lame y sus 

 análogos, y da, en cierto modo, su nota característica, que 

 es ésta: empleo del paralelepípedo elemental y de un con- 

 cepto tomado realmente de la experiencia, á menos que no 

 se mezclen unos métodos con otros, concepto que hemos de- 

 signado con el nom.bre genérico de tensión. 



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El método de Cauchy, que explicamos en el segundo 

 curso, el de sus discípulos y el de todos los matemáticos de 

 su escuela, por ejemplo, el de Mr. Briot en su teoría de la 

 luz, es fundamentalmente distinto del método precedente. 



Es más profundo, más atrevido, y, dada la hipótesis me- 

 cánica en toda su extensión, más perfecto, á nuestro enten- 

 der, que el de Lame, Clebsch y otros autores. 



En el método de Cauchy, ó si se quiere en el tipo puro 



