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Pero cada punto m', por ejemplo, le solicita con un es- 

 fuerzo/' central, es decir que va de m-á m'. 



Otro punto material m" le solicita asimismo con otro es- 

 fuerzo/", que también es central según la línea mm". 



Y lo mismo pudiéramos decir de m'" que ejerce sobre m 

 en la línea m m'" un esfuerzo/'"; y así sucesivamente para 

 todos los demás puntos del cuerpo elástico. 



La resultante F de todas estas fuerzas/, /' f" f" será 



la que actuará sobre m, ya para el equilibrio, ya para el mo- 

 vimiento de dicho punto, como acción de todo el cuerpo elás- 

 tico sobre el m. 



Los componentes de esta fuerza F y las de la fuerza ex- 

 terior P, si existe, actuando sobre m, entrarán en las ecua- 

 ciones del equilibrio ó del movimiento del punto que consi- 

 deramos. 



La figura 21, análoga en un todo á la precedente, se re- 

 fiere al método de Poincaré: m es un punto cualquiera del 

 sólido elástico, lo que para él digamos, podríamos repetir 

 para otro punto; porque Poincaré como Cauchy no se de- 

 tienen, por decirlo así, en el paralelepípedo elemental, sino 

 que determina las ecuaciones del equilibrio del movimiento 

 para cada uno de los puntos del sistema elástico. 



Sobre el punto m actúan, y no decimos si esta acción es 

 á distancia ó es á través del éter, esto importa poco, pero sí 

 suponemos que es instantánea; actúan, decimos, los puntos 

 materiales m', m" en un momento dado. 



Pero á diferencia del método de Cauchy, y buscando una 

 hipótesis más general, la acción de m' sobre m, no es, según 

 la línea mm', no es central, sino que determina una fuerza 

 /' que, como demuestra la figura, sigue una dirección dis- 

 tinta de la recta mm' . 



Asimismo el punto m" ejerce una acción sobre m, que no 

 coincide en general con la línea de las masas m m ", sino 

 que es, por ejemplo,/". 



Lo mismo diríamos de todos los demás puntos del sistema 



