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 ó sustituyendo el valor de — mv 



Pl-{-Pl' = P{l^l') = PL, 



que es la energía total en P. 



De modo que aquí vemos, en este ejemplo sencillísimo, 

 que la energía total se conserva, aunque cambiando de for- 

 ma, mejor dicho, afectando dos formas, á todo lo largo del 

 camino AB. 



Del mismo modo que en la conferencia anterior 



S-!-/72v2-f-n 



2 



era constante. 



* * 



Hemos visto en la conferencia precedente, tratando el caso 

 de un sistema aislado, que el sistema era conservativo, cuan- 

 do las fuerzas internas se derivaban de una función de fuer- 

 zas; es decir, de una función de las coordenadas: así que 

 para cada punto {x, y, z) se tenía 



dx dy dz 



Y este mismo principio lo podemos presentar bajo otra 

 forma, que es muy importante. 



Sea un sistema de puntos (0) (fig. 25), y a uno de estos 

 puntos. 



Admitamos, para fijar las ideas, que el sistema en la posi- 

 ción (0) está en equilibrio bajo la acción de las fuerzas inte- 

 riores y que no existe ninguna fuerza exterior. 



