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Para cada punto a imaginemos una vía material, una es- 

 pecie de carril ab, para a' otro camino material a' b\ y así 

 sucesivamente, pues lo que digamos de un punto podemos 

 decir de los demás. 



Supongamos que se obliga á recorrer al punto a la trayec- 

 toria ab, llevándolo materialmente por esta especie de con- 

 ductor. 

 Si en el punto c la acción de los demás puntos está repre- 

 sentada por la fuerza F, 

 que se opone al movi- 

 miento, porque el sis- 

 tema en la posición (0) 

 estaba en equilibrio, el 

 punto a, al llegar á c 

 sin velocidad, quedaría 

 en equilibrio si aplicá- 

 semos una fuerza ce 

 igual y contraria á F, 

 Y si cp fuera superior 

 á F, pero en una can- 

 tidad infinitamente pe- 

 queña, el punto c ca- 

 minaría hacia b, mas con una velocidad siempre infinita- 

 mente pequeña. 



Pasando al límite, puede decirse, sobreentendiendo estas 

 diferencias infinitamente pequeñas que tienden hacia cero, que 

 una fuerza ^ constantemente igual á F, que es la fuerza in- 

 terna, y que durante el movimiento actúa sobre c, llevaría á 

 este punto de a á 6 sin velocidad; mientras otra fuerza o' 

 igual y contraria á F' llevaría al punto a' de a' á b', y lo mis- 

 mo para los demás puntos. 



En suma, todos los puntos del sistema a, a' han sido 



trasladados á b, b'...., con velocidades despreciables, y el 

 sistema a, a\i... habrá tomado la posición b, b' ; posi- 

 ción que no es en general la que hubiera tomado espontá- 



Figura 25. 



