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tener que apoyarse en la concepción primitiva de causas 

 aisladas parecidas á los esfuerzos que Qn la vida ordinaria 

 vemos aplicados á remover objetos. 



En efecto: en multitud de fenómenos físicos, el movimien- 

 to es debido á acciones que dependen exclusivamente de la 

 posición que el móvil ocupa respecto de los cuerpos mate- 

 riales que las determinan; luego el vector infinitesimal \>. que 

 caracteriza el efecto actual de la fuerza en cada instante, es 

 en todos esos casos una función de las coordenadas, y, por 

 tanto, la aceleración y la fuerza también lo serán. Imaginan- 

 do, según esto, un campo vectorial en que la^intensidad sea 

 el vector aceleración que en cada punto tiende á tomar el 

 móvil (supuesto reducido á un punto ó elemento material) 

 bajo la acción física que origine el movimiento en estudio, 

 dicho campo será el campo de esta fuerza. 



Definido este campo por su intensidad y= 9 (x, y, z), y 

 por su dirección cosa, cosp, cosy, en general también fun- 

 ciones de las coordenadas, queda determinada la fuerza ejer- 

 cida sobre el elemento de masa ám, pues se tendrá 



dF = cp(x, y, z)ám, 

 así como sus componentes coordenadas, que deberán ser 



dX = o (x, y, z) ám . eos a 

 dY = cp (x, y, z) ám . eos p, 

 dZ = cf (x, y, z) ám . eos y 



Componiendo ahora este sistema continuo de vectores in- 

 finitesimales para todos los elementos ám que integren el 

 cuerpo, tendremos determinada la dinamia á que, en general, 

 equivaldrá la acción física ejercida sobre él y representada 

 por el campo, y con ello, las ecuaciones diferenciales del 

 movimiento, ó bien las condicions del equilibrio si fuese tal 

 gl caso, del modo que en lugar oportuno se expondrá. 



(Continuará.) 



